耦合到非共线铁磁电极的量子点中的自旋劈裂和近藤效应

我们研究了耦合到两个非共线铁磁电极的量子点中的近藤效应。首先，我们使用穷人标度方法研究了通过隧穿耦合到铁磁电极引起的量子点中能级的自旋劈裂 $\delta\epsilon=\epsilon_{\downarrow}-\epsilon_{\uparrow}$。自旋劈裂发生在两个电极中磁矩之间的中间方向。$\delta\epsilon \propto p\sqrt{\cos^2(\theta/2)+v^2\sin^2(\theta/2)}$，其中 $p$ 是电极中的自旋极化，$\theta$ 是磁矩之间的角度，$v$ 是隧穿势垒的不对称因子 ($-1<v<1$)。因此，自旋劈裂在两个铁磁体平行排列 ($\theta=0$) 时总是最大，在反平行排列 ($\theta=\pi$) 时最小。其次，我们计算了近藤温度 $T_{\mathrm{K}}$。标度计算得出了当 $\delta\epsilon \ll T_{\mathrm{K}}$ 时 $T_{\mathrm{K}}$ 作为 $\theta$ 和 $p$ 的函数的解析表达式 $T_{\mathrm{K}}(\theta, p)$。$T_{\mathrm{K}}(\theta, p)$ 是关于 $p\sqrt{\cos^2(\theta/2)+v^2\sin^2(\theta/2)}$ 的递减函数。当 $\delta\epsilon$ 相关时，我们使用slave-boson平均场理论评估 $T_{\mathrm{K}}(\delta\epsilon, \theta, p)$。近藤共振被有限的 $\delta\epsilon$ 分裂为两个，这导致量子点中的自旋积累和近藤效应的抑制。