低能电子与基态及电子激发态 O2 分子碰撞微分截面的 R 矩阵计算

计算了电子与处于基态 ${X}^{3}\Sigma_g^-$ 以及激发态 ${a}^{1}\Delta_g$ 和 ${b}^{1}\Sigma_g^+$ 的 O$_2$ 分子碰撞的微分截面。与之前相同,采用基于态平均完全活性空间 SCF 轨道的定键长 R 矩阵方法。除电子与 O$_2$ ${X}^{3}\Sigma_g^-$、${a}^{1}\Delta_g$ 和 ${b}^{1}\Sigma_g^+$ 态的弹性散射外,还研究了从 ${X}^{3}\Sigma_g^-$ 态到 ${a}^{1}\Delta_g$ 和 ${b}^{1}\Sigma_g^+$ 态以及 ${c}^{1}\Sigma_u^{-}$、${A'}^{3}\Delta_u$ 和 ${A}^{3}\Sigma_u^{+}$ 态的“6 eV 态”的电子碰撞激发。激发到“6 eV 态”的微分截面此前从未被计算过。还研究了从亚稳态 ${a}^{1}\Delta_g$ 态到 ${b}^{1}\Sigma_g^+$ 态的电子碰撞激发。对于从 O$_2$ ${X}^{3}\Sigma_g^-$ 态到 ${b}^{1}\Sigma_g^+$ 态的电子碰撞激发,我们的结果比以往的理论计算与实验测量更符合。对于从 ${X}^{3}\Sigma_g^-$ 态到“6 eV 态”的跃迁,我们的截面显示出与实验类似的角分布行为,尽管计算截面在大散射角处最大可达两倍之差。对于从 ${a}^{1}\Delta_g$ 态到 ${b}^{1}\Sigma_g^+$ 态的激发,除前向散射方向外,我们的结果与实验数据勉强一致。