中微子振荡的新图解与参数简并

结果表明，通过在 $(\sin^22\theta_{13}, 1/s^2_{23})$ 平面上绘制恒定概率图，可以容易地看出中微子振荡中的八重简并。利用该图，我们讨论了在 JPARC 实验测量了 $|\Delta m^2_{31}|L/4E=\pi/2$ 处的振荡概率 $P(\nu_\mu\to\nu_e)$ 和 $P(\bar{\nu}_\mu\to\bar{\nu}_e)$ 之后，附加的长基线测量如何消除简并。通过测量 $P(\nu_\mu\to\nu_e)$ 或 $P(\bar{\nu}_\mu\to\bar{\nu}_e)$，在较长基线处可以更好地消除 sgn($\Delta m_{31}^2$) 的不确定性，而当 $||\Delta m^2_{31}|L/4E-\pi/2|$ 较大时，可以更好地消除 $\delta\leftrightarrow\pi-\delta$ 的不确定性。如果 $||\Delta m^2_{31}|L/4E-\pi|$ 较小且 CP 相位 $\delta$ 满足 $|\cos(\delta +|\Delta m^2_{31}|L/4E)|\sim1$，则 $\theta_{23}$ 的不确定性可作为副产品被消除。指出离轴 NuMI 实验的低能选项（$E\sim$1GeV）可能有助于消除这些不确定性。$\nu_e\to\nu_\tau$ 通道提供了一种有希望的可能性，可能潜在地消除所有不确定性。