强耦合暗 sector 的最高温度

以轴子暴胀为例，我们估算了暴胀后宇宙中可达到的最高温度（$T_{\rm max}^{}$），其为非阿贝尔暗 sector 的禁闭尺度（$\Lambda_{\rm IR}^{}$）的函数。在某一阈值 $\Lambda_{\rm IR}^{} < \Lambda_{\rm 0}^{} \sim 2\times 10^{-8}_{} m_{\rm pl}^{}$ 以下，系统升温至 $T_{\rm max}^{} \sim \Lambda_{\rm 0}^{} > T_{\rm c}^{}$，并发生一级热相变。另一方面，若 $\Lambda_{\rm IR}^{} > \Lambda_{\rm 0}^{}$，则 $T_{\rm max}^{} \sim \Lambda_{\rm IR}^{} < T_{\rm c}^{}$：可达到极高温度，但无相变发生。若暴胀子在升温过程中热化（我们发现这不太可能），或若等离子体中包含轻自由度，则热容与熵密度更大，且 $T_{\rm max}^{}$ 被降低至趋近于 $\Lambda_{\rm 0}^{}$。升温动力学产生一个引力波背景。文中讨论了其在 GHz 频率处对 $N^{}_{\rm eff}$ 的贡献、在 $(10^{-4}_{} - 10^2_{})$ Hz 频率处存在的单调 $\sim f_{\rm 0}^3$ 形状，以及可能由一级相变产生的峰值特征的频率域。