开放底色- charm 分子五夸原子轨道的磁矩

我们对构成 $b\bar{c}qqq$ 和 $c\bar{b}qqq$（其中 $q=u,d,s$）的开放重味分子五夸原子轨道磁矩进行了全面理论调查。采用将五夸原子轨道视为重质子和介子 S 波束缚态的分子图景，我们系统构建了两种不同的 SU(3)$_f$ 八面体表示，即 $8_{1f}$ 和 $8_{2f}$，分别源于对称和反对称轻双夸原子轨道配置。在构成quark 模型框架下，我们计算了 $J^P = \frac{1}{2}^-(\frac{1}{2}^+\otimes 0^-)$ 和 $J^P = \frac{1}{2}^-, \frac{3}{2}^-(\frac{1}{2}^+\otimes 1^-)$ 的磁矩。我们的结果揭示了惊人的层次结构：在 $8_{2f}$ 表示中，$\frac{1}{2}^+\otimes 0^-$ 态的磁矩近乎普遍（$b\bar{c}qqq$ 的 $\mu \approx -0.062\,\mu_N$，$c\bar{b}qqq$ 的 $\mu \approx +0.362\,\mu_N$），这直接源于抑制轻夸原子轨道贡献的自旋单重夸原子轨道。相比之下，$8_{1f}$ 表示显示出广泛的取值范围，频繁出现符号变化，这反映了对称轻双夸原子轨道的作用。$b\bar{c}$ 与 $c\bar{b}$ 两种家族之间的明显差异表明了在电磁可观测量中存在显式的重夸原子轨道味 symmetry breaking。这些预测提供了一套详细的电磁基准，可作为未来实验所观测到的开放重味五夸原子轨道内部味结构和自旋配置的判别工具，为 LHCb 和 Belle II 等设施正在进行和将来进行的搜索提供了宝贵指导。