质子-质子和质子-反质子散射的包含截面

我们预测了在$\sqrt{s}=900$~GeV下${\rm d}\sigma^{p\bar{p}}/{\rm d}\eta$和${\rm d}\sigma^{pp}/{\rm d}\eta$相互作用中赝快度包含截面的差异。在整个赝快度范围内，它们的比值$R=\left({\rm d}\sigma^{p\bar{p}}/{\rm d}\eta\right)\left/\left({\rm d}\sigma^{pp}/{\rm d}\eta\right)\right.>1$。基于AGK定理，我们表明在$\sqrt{s}=900$~GeV下，在低横动量$p_\perp$高达2~GeV的区域，$pp$和$p\bar{p}$包含截面的比值$\left(\frac{1}{2\pi p_\perp}\frac{{\rm d}^2\sigma^{p\bar{p}}}{{\rm d}\eta {\rm d}p_\perp}\right)\left/\left(\frac{1}{2\pi p_\perp}\frac{{\rm d}^2\sigma^{pp}}{{\rm d}\eta {\rm d}p_\perp}\right)\right.=R$。ATLAS合作组的实验测量给出区间$|\eta|<2.5$内的值$R\simeq1.2$。包含截面的差异源于$p\bar{p}$中存在一个额外的子过程——来自三个夸克弦衰变的强子产生，该过程在$pp$散射中不存在。