事件活动性变量对同量异位素碰撞中观测量比值的影响

STAR 在 $\sqrt{s_{\mathrm{NN}}}= 200$ GeV 下的 $^{96}$Ru+$^{96}$Ru 与 $^{96}$Zr+$^{96}$Zr 碰撞的同量异位素数据显示，当以中心度 $c$ 为函数呈现时，观测量比值（$R_{\mathcal{O}}$），如多重数分布 $p(N_{\mathrm{ch}})$ 与谐波流 $v_n$，偏离于 1。这些偏离被归因于 $^{96}$Ru 与 $^{96}$Zr 原子核在形状与径向分布上的差异。此外，比值 $R_{\mathcal{O}}(x)$ 依赖于事件活动性变量 $x$ 的选择，该变量可为 $N_{\mathrm{ch}}$ 或中心度。我们基于已发布的 $p(N_{\mathrm{ch}})$，以及来自具有不同核结构参数（核半径 $R_0$、表面弥散度 $a_0$、四极形变 $\beta_2$ 与八极形变 $\beta_3$）的多相输运（AMPT）模型的结果，估计这两种选择间的差异 $\Delta R$。与 $R_{v_n}(c)$ 相反，$R_{v_n}(N_{\mathrm{ch}})$ 几乎独立于分析途径，表明非流效应由 $N_{\mathrm{ch}}$ 比由 $c$ 控制得更好。对手征磁效应（CME）敏感的观测量比值在 $x=N_{\mathrm{ch}}$ 时也远比 $x=c$ 时更接近 1，表明在相同 $N_{\mathrm{ch}}$ 下计算的比值提供了更好的非 CME 背景基线。根据 AMPT 结果，$\Delta R$ 的主导参数为 $a_0$，而 $R_0$ 与 $\beta_n$ 仅在中心碰撞中重要。已发布的 $p(N_{\mathrm{ch}})$ 还被用于估计平均横动量 $\Delta R_{\left\langle p_{\mathrm{T}}\right\rangle}$，其与 $R_{\left\langle p_{\mathrm{T}}\right\rangle}-1$ 相比不可忽略。