伽马射线暴射电余辉是如何分布的？

我们系统分析了分别命名为射电亮、射电暗和射电无余辉的三个 GRB 样本。结果表明，射电亮余辉的二分法并非必要。有趣的是，我们发现除那些无任何射电探测的 GRB 外，射电亮和射电暗样本的内禀持续时间（$T_{int}$）、提示伽马射线各向同性能量（$E_{\gamma, iso}$）及其宿主星系红移（$z$）均呈对数正态分布。基于 $T_{int}$、$E_{\gamma, iso}$、暴周介质密度（$n$）和射电余辉各向同性等效能量（$L_{\nu,p}$）的明显分布，我们确认 GRB 射电余辉确实更宜划分为暗和亮两类。然而，值得注意的是，两类射电余辉宿主星系的流量密度（$F_{host}$）分布在本质上十分相似。同时，根据 $T_{int}$ 和 $E_{\gamma, iso}$ 的累积频率分布，以及 $T_{int}$ 与 $z$ 间的相关性，我们指出射电无样本也与上述两个观测到射电余辉的样本明显不同。此外，在射电亮样本（尤其是与超新星相关的 GRB）中发现 $E_{\gamma, iso}$ 与 $L_{\nu,p}$ 间的正相关。此外，我们也在射电暗样本中发现此正相关。射电暗样本中亦确认存在 $T_{int}$ 与 $z$ 间的负相关。静止系中短暴与长暴的划分线位于 $T_{int}\simeq$1 s。因此，我们提出射电亮、射电暗和射电无 GRB 可能起源于不同的前身星。