介子弱衰变至重子对中的隐奇异数

我们的研究聚焦于弱衰变 $D_s^+ \to p \overline{n}$，这是D介子系统中唯一可能的二体重子衰变。由于释放的能量很小，使用微扰量子色动力学分析此衰变具有挑战性。特别是，受轻夸克质量抑制的朴素因子化对该道的贡献很小。在末态相互作用的框架下，中间态中的隐奇异数自然地避免了这种来自轻夸克质量的手征抑制。预测的分支比为 ${\cal B}(D_s^+ \to p\overline{n}) = (1.43 \pm 0.10) \times 10^{-3}$，与实验值 $(1.22 \pm 0.11) \times 10^{-3}$ 相符。我们还分析了B介子衰变到两个含粲重子并涉及湮灭型拓扑图的过程。在这些衰变中，我们对朴素因子化和末态相互作用进行了联合分析。利用实验上限 ${\cal B}(B_s^0 \to \Lambda_c^+ \overline{\Lambda}_c^-) < 8 \times 10^{-5}$，我们设定了耦合常数 $g_{D^+ \Lambda_c^+ n} < 7.5$ 的约束。末态相互作用导致衰变参数 $\gamma(B_s^0 \to \Lambda_c^+ \overline{\Lambda}_c^-) > 0.8$ 的预测，而微扰量子色动力学预测其为负值。我们提议未来测量 $B^0 \to \Xi_c^+ \overline{\Xi}_c^-$，并预测了显著的 $SU(3)_F$ 破缺效应，即 $\frac{{\cal B}(B^0 \to \Xi_c^+ \overline{\Xi}_c^-)}{{\cal B}(B_s^0 \to \Lambda_c^+ \overline{\Lambda}_c^-)} = 1.4\%$，这与朴素估计的 $5.3\%$ 相反。我们强烈建议进行未来的测量。