粲与底重子保重味强子弱衰变

三十年前，重味守恒（HFC）的重子弱衰变，如$Q=c,b$时的$\Xi_Q\to\Lambda_Q\pi$与$\Omega_Q\to\Xi_Q\pi$，已在结合重夸克与手征对称性的框架中被研究。指出若HFC过程中的重夸克表现为旁观者，则${\cal B}_{\bar 3}\to {\cal B}_{\bar 3}+\pi$（${\cal B}_{\bar 3}$为反三重态重子）的$P$波振幅在重夸克极限下消失。确实，$\Xi_b\to\Lambda_b \pi$衰变即如此。对$\Xi_c\to\Lambda_c\pi$衰变，它们通过$cs\to dc$跃迁的$W$交换图获得额外的非旁观者贡献。旁观者与非旁观者$W$交换对$\Xi_c\to\Lambda_c\pi$的$S$波振幅贡献相消，使$S$波贡献更小。然而，直至最近在组分夸克模型框架内的研究中，所有先前的模型计算都忽略了非旁观者对$P$波振幅的影响，该研究发现宇称守恒极点项在$\Xi_c\to\Lambda_c\pi$衰变中占主导。由于HFC过程中产生的π介子为软的，我们应用流代数研究$S$与$P$波振幅，并采用袋模型与双夸克模型估计四夸克算符的矩阵元。我们确认$\Xi_c\to\Lambda_c\pi$衰变确实由非旁观者$W$交换诱导的宇称守恒跃迁主导，且最大贡献来自中间$\Sigma_c$极点项。我们还证明$\Omega_b\to \Xi_b \pi$衰变的$S$波在重夸克极限下消失，而$\Omega_c\to \Xi_c\pi$通过$cs\to dc$跃迁获得额外$W$交换贡献。