在扩展的离壳输运方法中探索有限化学势下的部分子相

我们通过在部分子 sector 中显式计算总与微分部分子散射截面（作为温度 $T$ 与重子化学势 $\mu_B$ 的函数）来扩展 Parton-Hadron-String Dynamics (PHSD) 输运方法，该计算基于 Dynamical QuasiParticle Model (DQPM) 的有效传播子与耦合，而 DQPM 被匹配以重现格点 QCD 在退禁闭温度 $T_c$ 之上部分子系统的状态方程。剪切粘度 $\eta$ 与熵密度 $s$ 之比，即 $\eta/s$，利用碰撞宽度进行评估，并与 $\mu_B$ = 0 时的 lQCD 计算进行比较。我们发现 $\eta/s$ 随重子化学势 $\mu_B$ 仅有非常微弱的变化。当将微分截面植入 PHSD 方法时，对于能量范围 5 GeV $\leq \sqrt{s_{NN}} \leq$ 200 GeV 内的中心 A+A 与 C+Au 碰撞的多种强子可观测量，情况同样如此。我们仅在奇异数与反重子 sector 观察到微小差异，快度与 $p_T$ 分布对部分子截面的 $\mu_B$ 依赖性实际上不敏感。由于我们在重离子可观测量中仅发现微弱的 $\mu_B$ 依赖性痕迹——尽管有效部分子质量与宽度及其部分子截面明显依赖于 $\mu_B$——这意味着需要足够大的部分子密度与时空 QGP 体积来探索部分子相中的动力学。这些条件仅在较高轰击能量下满足，而此时 $\mu_B$ 却相当低。另一方面，当降低轰击能量从而增大 $\mu_B$ 时，强子相占据主导，因此将难以基于“体”可观测量提取部分子动力学的信号。