基于光锥 QCD 的 $\Sigma_{c}(2800)^+$ 与 $\Lambda_c(2940)^+$ 态的电磁性质

$\Sigma_{c}(2800)^+$ 与 $\Lambda_c(2940)^+$ 态是最有趣且引人好奇的粒子之一，其内部结构尚未阐明。受此启发，在 QCD 光锥求和规则框架下，假设它们由核子与 $D^{(*)}$ 介子组成的分子态，分析了量子数分别为 $J^P = \frac{1}{2}^-$ 与 $J^P = \frac{3}{2}^-$ 的 $\Sigma_{c}(2800)^+$ 与 $\Lambda_c(2940)^+$ 态的磁偶极矩。所得磁偶极矩为 $\mu_{\Sigma_c^{+}}=0.26 \pm 0.05~\mu_N$ 与 $\mu_{\Lambda_c^{+}}=-0.31 \pm 0.04~\mu_N$。磁偶极矩是束缚系统对弱外磁场的领头阶响应，因此为探索由 QCD 夸克-胶子动力学主导的强子内部组织提供了优良平台。将本分析所得结果与未来关于 $\Sigma_{c}(2800)^+$ 与 $\Lambda_c(2940)^+$ 态磁偶极矩的实验结果比较，或可揭示这些态的本质与内部组织。我们还计算了 $\Lambda_c(2940)^+$ 态的电四极矩与磁八极矩，确定其值分别为 $\mathcal Q_{\Lambda_c^+} = (0.65 \pm 0.25) \times 10^{-3}$~fm$^2$ 与 $\mathcal O_{\Lambda_c^+} = -(0.38 \pm 0.10) \times 10^{-3}$~fm$^3$。电四极矩与磁八极矩的值显示了非球形电荷分布。我们希望对 $\Sigma_{c}(2800)^+$ 与 $\Lambda_c(2940)^+$ 态电磁性质的估计，连同这些态谱学参数的其他理论研究，能有助于在未来实验中搜寻它们，并帮助我们确定这些态的精确内部结构。