半单举 DIS 中的双自旋不对称度 $A_{LT}^{\cos\phi_S}$ 和 $A_{LT}^{\cos(2\phi_h -\phi_S)}$

我们研究了在纵向极化束流轰击横向极化质子靶的半单举深度非弹性散射中，π介子产生的双自旋不对称度。特别地，我们考虑了 $\cos\phi_S$ 和 $\cos(2\phi_h -\phi_S)$ 调制，它们可以解释为 twist-3 横向动量依赖分布与 twist-2 碎裂函数的卷积。对于每种不对称度，同时考虑了三种不同的起源：在 $\cos\phi_S$ 不对称度中的 $g_T D_1$ 项、$e_T H_1^\perp$ 项和 $e_T^\perp H_1^\perp$ 项；以及在 $\cos(2\phi_h -\phi_S)$ 不对称度中的 $g_T^\perp D_1$ 项、$e_T H_1^\perp$ 项和 $e_T^\perp H_1^\perp$ 项。我们在包含矢量双夸克的旁观者 - 双夸克模型中计算了四个 twist-3 分布 $g_T(x,\boldsymbol{k}_T^2)$、$g_T^\perp(x,\boldsymbol{k}_T^2)$、$e_T(x,\boldsymbol{k}_T^2)$ 和 $e_T^\perp(x,\boldsymbol{k}_T^2)$。随后，我们首次预测了 HERMES、JLab 和 COMPASS 运动学条件下带电和中性π介子的两种相应对称度。数值估算表明，在 HERMES 和 JLab 处，这两种具有不同角度依赖性的不对称度可达百分之几，且 $\cos\phi_S$ 不对称度对 Bjorken $x$ 有强烈的依赖性。我们的预测还显示，$\cos\phi_S$ 不对称度的主要贡献来自 $g_T D_1$ 项，而 $g_T^\perp D_1$ 项对 $\cos(2\phi_h -\phi_S)$ 不对称度给出主要贡献；另外两个 $T$-odd 项的贡献几乎可以忽略不计。特别是，$\cos(2\phi_h -\phi_S)$ 不对称度为探测 $g_T^\perp$ 分布提供了独特的机会。