太阳对流包层下方的深部子午环流

在合理的假设与近似下，我们通过修改的 Chandrasekhar (1956) MHD 方程计算了对流包层中子午流的速度 $U$。该修正方程的解析解被发现为 $U(x,\mu) = \sum_{n=0}^\infty \bigl[u1_n x^n + u2_n x^{-(n+3)}\bigr] C_n^{3/2}(\mu)$，其中 $x$ 是无量纲半径，$\mu = cos{\vartheta}$，${\vartheta}$ 是余纬，$C_n^{3/2} {(\mu)}$ 是阶数为 3/2 的 Gegenbaur 多项式，$u1_n$ 和 $u2_n$ 是未知常数。结果表明，来自表面的子午流速度似乎穿透至对流包层底部深处以及辐射区外部。在如此深的对流包层下方流速以及辐射区外部极高的密度分层（可能存在强 ($\sim$ $10^{4}$ G) 环向磁场结构）下，子午流的传输速度显著降低。因此，回流极不可能如某些磁通量传输发电机模型所要求的那样（以太阳周期为周期）到达表面。另一方面，辐射区外部的锂燃烧需要深部子午流，这支持了表面观测到的锂匮乏现象。