$\gamma + p \to J/\psi + X$ 过程中的色八重态机制

我们考虑了包含来自各种分波态 $^{2S+1}L_J$ = $^1S_0$、$^3S_1$ 和 $^3P_J$ 的色八重态贡献的 $J/\psi$ 光生过程。产生截面依赖于 NRQCD 中定义的三个新的非微扰参数，称为色八重态矩阵元。利用通过拟合 Tevatron 上 $J/\psi$ 产生确定的色八重态矩阵元，我们发现色八重态 $(c\bar{c}) _{8}({^1S_0}~{\rm and~}~{^3P_J})$ 对固定靶实验和 HERA 上 $J/\psi$ 光生的贡献，相对于前向方向 $\sigma (\gamma + p \to J/\psi +X)$ 的数据以及 $J/\psi$ 的 $z$ 分布而言过大。我们预言了包括色八重态贡献在内的 $J/\psi$ 的 $P_T^2$ 分布以及作为 $\sqrt{s_ {\gamma p}}$ 函数的总非弹性 $J/\psi$ 产生率。我们还简要讨论了 $B \to J/\psi + X$ 过程，并观察到类似的情况。这可能表明，由 Tevatron 上 $J/\psi$ 产生确定的色八重态矩阵元，特别是 $<0 | {\cal O}_{8}^{\psi} ({^1S_0}) | 0>$ 和 $<0 | {\cal O}_{8}^{\psi} ({^3P_J}) | 0>$，可能被高估了一个数量级。