欠掺杂弱铁磁超导体RuSr$_2$EuCu$_{2}$O$_{8}$的异常物理性质

与最佳掺杂的弱铁磁（WFM，由倾斜反铁磁性引起，T$_{Curie}$ = 131 K）且超导（T$_{c}$ = 56 K）的RuSr$_{2}$GdCu$_{2}$O$_{8}$类似，欠掺杂的RuSr$_{2}$EuCu$_{2}$O$_{8}$（T$_{Curie}$ = 133 K，T$_{c}$ = 36 K）在16 K至36 K之间也表现出自发涡旋态（SVS）。低场（±20 G）超导磁滞回线表明存在一个弱而窄的迈斯纳态区域，其平均下临界场B$_{c1}^{ave}$(T) = B$_{c1}^{ave}$(0)[1 - (T/T$_{SVS}$)$^{2}$]，其中B$_{c1}^{ave}$(0) = 7 G，T$_{SVS}$ = 16 K。由宽电阻下降和抗磁信号的出现得到的低于T$_{c}$的涡旋熔化转变（T$_{melting}$ = 21 K）表明存在涡旋液态区域，这是由于超导电性和WFM序的共存与相互作用。对于Eu和Gd化合物，在T$_{c}$附近未观察到比热的明显跳变。这并不意外，因为电子比热很容易被大的声子和弱铁磁贡献所掩盖。此外，由于涡旋熔化温度低导致的宽电阻转变也会相应地降低任何比热跳变的高度。最后，以非磁性Eu化合物为基线，比热数据分析证实了与Gd$^{3+}$（J = S = 7/2）在2.5 K处反铁磁有序相关的磁熵接近$\it{N_{A}k}$ ln8，符合预期。